Физика Магнитное поле соленоида Контур с током в неоднородном магнитном поле Сила Лоренца Эффект Холла Магнитные свойства атомов Парамагнетики Классификация магнетиков Основы электронной теории магнетизма

Физика курс лекций

Второе уравнение Максвелла.

В силу общности теоремы Гаусса применительно к любым векторным полям и отсутствия в природе «магнитных зарядов» (о чем уже говорилось ранее), второе уравнение Максвелла в интегральной форме совпадает с теоремой Гаусса для магнитной индукции:

Интегрирование производится по произвольной замкнутой поверхности S.

 

Гипотеза Максвелла о токе смещения. Взаимопревращаемость электрических и магнитных полей. Третье уравнение Максвелла

Основная идея Максвелла – это идея о взаимопревращаемости электрических и магнитных полей. Максвелл предположил, что не только переменные магнитные поля являются источниками электрических полей, но и переменные электрические поля являются источниками магнитных полей. Согласно гипотезе Максвелла, изменяющееся во времени электрическое поле создает в окружающем пространстве вихревое магнитное поле , циркуляция которого по любому замкнутому контуру, равна скорости изменения потока электрической индукции  через поверхность, ограниченную этим контуром:

.

Величина, стоящая в правой части этого выражения, получила название тока смещения:

Смысл введения этой величины можно пояснить следующим опытом (рис.15.4). Конденсатор, подключенный к источнику постоянного тока, представляет собой разрыв цепи для тока проводимости, поэтому в такой цепи ток не течет. При этом в конденсаторе имеется электрическое поле, индукция которого .

Рис.15.4. К гипотезе Максвелла о токе смещения.

Если конденсатор подключить к источнику переменного тока, то, как показывает опыт, в цепи будет течь переменный ток. Его существование можно объяснить только тем, что в пространстве между обкладками ток проводимости замыкается током смещения, поскольку теперь . В этом случае конденсатор перестает представлять собой разрыв цепи.

В соответствии с гипотезой Максвелла полный ток в проводнике складывается из тока проводимости I и тока смещения Iсм , каждый из которых является источником своего магнитного поля так, что общее магнитное поле, существующее вокруг проводника, есть:

,

где

.

Следовательно,

.

Если контур интегрирования охватывает несколько проводников с током, то в соответствии с теоремой о циркуляции магнитного поля, мы должны написать:

Написанное уравнение является третьим уравнением Максвелла в интегральной форме.

«Размазав» токи по площади поверхности S, опирающейся на контур l, можно записать последнее уравнение также в виде:

где - плотность тока, протекающего через поверхность S.

По аналогии с плотностью тока проводимости величину

называют плотностью тока смещения.

Четвертое уравнение Максвелла.

Четвертое уравнение Максвелла в интегральной форме совпадает с теоремой Гаусса для электрической индукции:

Интегрирование производится по произвольной замкнутой поверхности S, окружающей систему зарядов qi .

В случае непрерывного распределения зарядов в охваченном поверхностью S объеме V, это уравнение запишется в виде:

где ρ – объемная плотность заряда.


Резонансные явления в колебательном контуре